對(duì)于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場(chǎng)方向置于磁場(chǎng)中并研 究其中間區(qū)段的磁場(chǎng)特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問 題理想化為兩維場(chǎng)進(jìn)行研究。 有限差分法原則上是用于求解閉合場(chǎng)域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方 法 ［4］ 。由于鋼毛對(duì)周圍磁場(chǎng)的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn)，因 而所論場(chǎng)域應(yīng)是無窮大的非閉合場(chǎng)域；為了對(duì)所研究的問題進(jìn)行 有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。 圖1 場(chǎng)域邊界確定圖 現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。 對(duì)于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd 為其橫切面，在其周圍對(duì)稱地取 定足夠大的場(chǎng)域邊界 ABCD，使磁 化后的 abcd對(duì)周界 ABCD及其以 外區(qū)域的影響變得很小以致可以 忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外 部區(qū)域的磁場(chǎng)已接近均勻的背景 磁場(chǎng) B0。于是，周界 ABCD上的 邊界條件可分段給出為 20世紀(jì)70年代以來，高梯度磁分離技術(shù)在微細(xì)粒物料分離 域嶄露頭角，引起各國(guó)有關(guān)部門的重視。實(shí)現(xiàn)高梯度磁分離的 鍵在于采用能產(chǎn)生高磁場(chǎng)梯度的鋼毛介質(zhì)，因此，揭示各種鋼 介質(zhì)的磁場(chǎng)分布特性，是深入研究高梯度磁分離理論的基礎(chǔ)。 用聚磁鋼毛的切面呈矩形、圓形和橢圓形。國(guó)外學(xué)者曾用解析對(duì)單絲圓切面鋼毛的磁場(chǎng)特性做了較詳細(xì)的研究［1］，并在此基上建立各種理論數(shù)學(xué)模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集過程的質(zhì)。然而，上述研究都以圓切面鋼毛為對(duì)象，沒有考慮介質(zhì)切面形狀效應(yīng)，而且都是局限于對(duì)孤立的單絲介質(zhì)的研究，沒有涉實(shí)用中多絲鋼毛介質(zhì)間的相互影響所引起的磁場(chǎng)特性的變化。 鎧裝螺線管磁系的磁勢(shì)與功率的計(jì)算 孫仲元 肖金華 摘要 本文指出螺線管導(dǎo)體所占環(huán)形空間的場(chǎng)強(qiáng)分布規(guī)律從螺線管內(nèi) 緣到外緣按直線變化。根據(jù)這一規(guī)律，按磁通連續(xù)性原理即可確定鐵鎧 厚度。 另?yè)?jù)鎧裝螺線管內(nèi)腔場(chǎng)強(qiáng)公式，得出鎧裝螺線管的功率為 W=H 增大α或減小β總是有利于提高GC因子，從而有利于提高磁場(chǎng)強(qiáng)度。 1 鎧裝螺線管磁系的磁勢(shì) 鎧裝螺線管磁系（圖1）的磁勢(shì)主要由兩部分組成。一為空氣 隙的磁勢(shì)，另一為鐵鎧內(nèi)的磁勢(shì)。 空氣隙的磁勢(shì)由下式確定。

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